Физический энциклопедический словарь - ферримагнитныйрезонанс

ветвь Ф.p. соответствует возбуждению прецессии вектора самопроизвольной намагниченности ферримагнетика Js в эффективном поле .Нэфф, к-рое определяется внеш. полем, полями магнитной анизотропии и размагничивающими полями. Прецессия происходит т. о., что антипараллельность векторов намагниченности подрешёток не нарушается; тогда =эффHэфф. Этот вид Ф. р. ничем не отличается от ферромагнитного резонанса, и поэтому часто Ф. р. наз. ферромагнитным резонансом. Специфика Ф. р. проявляется здесь лишь в изменении значения магнитомеханического отношения эфф. В простейшем случае ферримагнетика с двумя подрешётками, имеющими намагниченности M1 и М2, эфф=(M1-M2)/(M1/1-М2/2) (здесь 1 и 2 — магнитомеханич. отношения для подрешёток).

Высокочастотные ветви Ф. р. соответствуют таким видам прецессии векторов намагниченности подрешёток, при к-рых нарушается их антипараллельность. Эти ветви Ф. р. иногда наз.

обменными резонансами. Их частоты пропорц. обменным полям, действующим между подрешётками: =J, где а — константа обменного взаимодействия. Эти частоты расположены в инфракрасном диапазоне эл.-магн. спектра. Более сложен и менее изучен Ф. р. в ферримагнетиках с неколлинеарным расположением векторов намагниченности подрешёток, а также Ф. р. вблизи точки компенсации (т. е. вблизи темп-ры, при которой самопроизвольная намагниченность ферримагнетика равна нулю).

• См. лит. при ст. Ферримагнетизм, Ферромагнитный резонанс.

А. С. Боровик-Романов.